理想时,管内流体满足伯努利方程：
压力/密度+速度平方/2+重力加速度*高度=常数
这里的压力就是对管壁的压力,只要是同一管道中,理想情况下三个项相加等于常数,比如如果同一高度下,速度变大,那么压力就减小.（速度之所以变大一般是因为管的截面积变小,而流量处处相等故速度增大）
具体应用时就要考虑沿程损失了,就是这个常数会不断沿着流动方向减小.
比如管子粗细不变（即流速不变）,一直在同一水平高度,那么后两项不会变,只能压力逐渐减小.
是伯努利方程伯努利方程——流体力学中的物理方程。 理想正压流体在有势彻体力作用下作定常运动时，运动方程（即欧拉方程）沿流线积分而得到的表达运动流体机械能守恒的方程。因著名的瑞士科学家D.伯努利于1738年提出而得名。对于重力场中的不可压缩均质流体，方程为 p+ρgz+(1/2)*ρv^2=C 式中p、ρ、v分别为流体的压强、密度和速度；z为铅垂高度；g为重力加速度。 上式各项分别表示单位体积流体的压力能p、重力势能ρgz和动能(1/2)*ρv^2，在沿流线运动过程中，总和保持不变，即总能量守恒。但各流线之间总能量（即上式中的常量值）可能不同。对于气体，可忽略重力，方程简化为p+(1/2)*ρv^2＝常量(p0)，各项分别称为静压、动压和总压。显然，流动中速度增大，压强就减小；速度减小，压强就增大；速度降为零，压强就达到最大(理论上应等于总压)。飞机机翼产生举力，就在于下翼面速度低而压强大，上翼面速度高而压强小，因而合力向上。据此方程，测量流体的总压、静压即可求得速度，成为皮托管测速的原理。在无旋流动中，也可利用无旋条件积分欧拉方程而得到相同的结果但涵义不同，此时公式中的常量在全流场不变，表示各流线上流体有相同的总能量，方程适用于全流场任意两点之间。在粘性流动中，粘性摩擦力消耗机械能而产生热，机械能不守恒，推广使用伯努利方程时，应加进机械能损失项。补充：p1+1/2ρv1^2+ρgh1=p2+1/2ρv2^2+ρgh2（1） p+ρgh+(1/2)*ρv^2=常量（2） 均为伯努利方程 其中ρv^2/2项与流速有关，称为动压强，而p和ρgh称为静压强。 伯努利方程揭示流体在重力场中流动时的能量守恒。 由伯努利方程可以看出，流速高处压力低，流速低处压力高。
流体转矩越大熔体强度越高，流体转矩越小熔体强度越低。
所谓的静压力是流体在静态时的压力，与流速没有关系的。
介质流速和两点间的压差有关，而和该点的压力无关，那在管路上加节流孔板的作用，是增大了管道阻力，降低了动压，从而降低介质压力，也就是说节流孔板后的流速应该是降低了，可*径没变，如果孔板前后的流速不一致，那是不可能的；如果孔板前后流速一致，那就是动压没变。
管路的某处局部压力比其他地方的低,从水流能量来看，可能是该处位置较高，也可能该处管径较小、流速较大，或二者兼有之，位置又高，管径又小，又处于管流的未端。至于水温并不会有不同。
若不考虑能量损失，则 pgZ+ P+ pV^2/2 = 常数
位置高，Z大，位置势能pgZ大；管径小，流速大，动能pV^2/2大，由上式知P小。
流量=流速×管道内径×管道内径×π÷4。管内流量不是由管内压力决定，而是由管内沿途压力下降坡度决定的。一定要说明管道的长度和管道两端的压力差是多少才能求管道的流量。
从定性分析角度看，管道中压力与流量的关系是正比例关系，即压力越大，流量也越大。流量等于流速乘于断面。对管道的任何一断面，压力只来自一端，也就是说压力的方向是单向的，在压力方向出口处被封闭时（阀门关闭），管内流体处于禁止状态。
蜡烛：点燃蜡烛想火焰一侧吹气 现象：火焰向吹气的一侧偏 两张纸：两只手分别拿一张纸平行并且有一定距离放在面前 向中间吹气 纸会吸在一起 一枚硬币：把硬币放在桌上 向上方用力吹气硬币会跳起来 结论 三种实验都证明了流体流速越大压强越小
跟气体一样这样做，比如你在水里放很多充满水的气球，气球是悬浮在水中的，然后你拿抽水机往水里水平注水，你会发现气球会往抽水机的水柱那里靠！这样就说明液体中，流速越快的地方，压强越小了！
欠平衡钻井时，将a调小，使钻井液压力略小于地层流体压力，这样地层流体容易流入井筒，不会造成储层损害，能更好地保护储层，同时能够及早的发现油气藏。
地层流体压力=地层孔隙压力，地层破裂压力=地层孔隙压力+地层抗拉强度+最小主应力，
流体压强与流速的关系：在液体流量相同的条件下，流速大压强小。 液体内部压强的特点是液体由内部向各个方向都有压强；压强随深度的增加而增加；在同一深度，液体向各个方向的压强相等；液体压强还跟液体的密度有关，液体密度越大，压强也越大。液体内部压强的大小可以用压强计来测量。
